Тербелістер мен толқындар туралы мәлімет

Тербелістер мен толқындар тест қазақша, формуласы.

Мерзімді қозғалысы
Арасында түрлі совершающихся айналамыздағы механикалық қозғалыстар жиі кездеседі қайталанатын қозғалыс. Кез келген біркелкі айналуы болып табылады қайталанатын көрінісімен қозғалысы кезінде әрбір айналымда кез келген нүкте бірқалыпты айналмалы қозғалыстағы дененің өтіп, сол ережелер, және алдыңғы айналымы, әрі осындай ретпен және осындай жылдамдықпен.

Шын мәнінде, әрдайым емес емес, при всяких условиях қайталау мүлдем бірдей. Бір жағдайларда әрбір жаңа цикл өте дәл қайталайды предыдущий, басқа жағдайларда арасындағы айырмашылық мынадай бірімен циклдарды мүмкін көрінетін болды. Ауытқу өте дәлме-дәл қайталауды өте жиі соншалықты аз , олар елемеуге болады және санау қозғалысын қайталауға әбден нақты, яғни санауға және оның мерзімдік.

Кезеңдік деп аталады қайталанатын қозғалыс, әрбір цикл дәл ойнатады кез келген басқа да циклі.

Ұзақтығы бір цикл кезеңі деп аталады. Әлбетте, кезең біркелкі айналу тең ұзақтығы бір айналымы.

Еркін тербелістер
Табиғатта, әсіресе техникада өте маңызды роль атқарады тербеліс жүйесі, яғни дене мен құрылғылар, олар өздері жасауға қабілетті мерзімді қозғалыс. «Өздері» — бұл табылмайтын принуждаемы осы әрекетімен мерзімді сыртқы күштер. Мұндай тербелістер деп аталады, сондықтан еркін құбылуына айырмашылығы мәжбүрлі өтетін әсерінен оқтын-оқтын өзгеріп отыратын сыртқы күштердің.

Барлық колебательным жүйелеріне тән ортақ қасиеттері:

Әр колебательной жүйесі бар орнықты тепе-теңдік күйін.

Егер колебательную жүйесін шығарылсын жай-күйі орнықты тепе-теңдік, онда пайда күші, возвращающая жүйесін тұрақты ереже.

Қайтқан тұрақты жағдайы, колеблющееся денесі мүмкін емес, бірден тоқтау.

Маятник; кинематика оның тербеліс.

Маятником болып табылады кез келген дене, подвешенное өйткені оның ауырлық орталығы төмен орналасқан нүктелер үшін жер бедерін. Балға, висящий арналған гвозде, таразы, жүкті қала тұрғындарымен кездесті – барлық бұл тербеліс жүйесінің осындай маятнику қабырға сағат.

Біз кез-келген жүйені жасауға қабілетті еркін тербелістер бар тұрақты ереже тепе-теңдік. У маятниктің бұл ереже, онда ауырлық орталығы орналасқан тігінен астында нүктесі аспаның. Егер біз бермеуден бастасақ және оған маятник осы ереженің немесе толкнем соң, ол бастайды құбылмалы, отклоняясь болса бір жағына, ал екінші жағына ережелер тепе-теңдік. Ең көп ауытқу ережелер тепе-теңдік, оған дейін жетеді маятник деп аталады амплитудасы бар тербелістер. Амплитудасы анықталады бастапқы ауытқуы немесе түрткі, олар маятник келтірілген қозғалыс. Бұл қасиеті – амплитудасының тәуелділігі шарттарына қозғалыстың басталуы – тән үшін ғана емес, бос тербеліс маятник емес , еркін тербелісінің көптеген тербелмелі жүйелер.

Прикрепим — маятнику волосок боламыз жылжытудың осы волоском закопченную шыны пластинку. Егер жылжытудың пластинку тұрақты жылдамдықпен бағытында, перпендикуляр жазықтығына ауытқу болса, онда волосок прочертит арналған пластинкалар волнистую желі. Біз осы тәжірибеге қарапайым осциллограф – солай аталады аспаптар жазу үшін тербеліс. Осылайша волнистая линия білдіреді осциллограмму маятниктің тербелістерінің.

Тербеліс амплитудасы бейнеленеді осы осциллограмме кезеңі болатыны сөзсіз AB кезеңі бейнеленеді кезеңі болатыны сөзсіз CD, қашықтығына тең, ол н. тілендиевтің пластинка кезеңде зерттеу.

Өйткені біз двигаем закопченную пластинку біркелкі болса, онда кез келген оның орын ауыстыруы тепе-тең уақыт ішінде ол совершалось. Біз деп айта аламыз сондықтан, бұл ось бойымен x белгілі бір масштабта кейінге шегерілді. Екінші жағынан, бағытына перпендикуляр х волосок дейді пластинкада арақашықтық соңына маятниктің оның ережелері тепе-теңдік, т. е. жол шетімен жүріп өткен маятниктің осы ережелер.

Ретінде біз білеміз, көлбеу сызық мұндай кестесінде бейнелейді қозғалыс жылдамдығы. Арқылы ереже маятник тепе-теңдік өтіп, ең жоғары жылдамдығы. Тиісінше, осы және көлбеу волнистой желісінің ең көп сол нүктелерінде, онда ол кесіп ось x. Керісінше, сәттер көп ауытқулар маятниктің жылдамдығы нөлге тең. Тиісінше, осы және волнистая линия сол нүктелерінде, онда ол неғұрлым жойылған осінен x, бар касательную параллельдік x, т. е. еңіс нөлге тең

Гармоническое ауытқуы. Жиілігі
Ауытқуы, қандай жасайды кезде равномерном қозғалысы нүкте бойынша шеңбер проекциясы осы нүкте қандай да бір тікелей, үйлесімді бұрмалаулар деп аталады (немесе қарапайым) ауытқуына.

Гармоническое ауытқуы болып табылады арнайы, жеке түрімен мерзімді тербелістер. Бұл арнайы түрі тербелістер өте маңызды, себебі ол өте жиі кездеседі, түрлі тербелмелі жүйелер. Ауытқуы, жүкті ортақ серіппеге, камертона, маятник, зажатой металл пластинкалар және өзінің нысаны үйлесімді бұрмалаулар. Айта кету керек, кезінде үлкен амплитудах тербелістер аталған жүйелердің бірнеше неғұрлым күрделі нысаны, бірақ олар соншалықты жақын гармоническому аз амплитудасы.

Егер көлденең осі кейінге орталық бұрыш , ал тік перпендикуляр ВВ’, опущенный из соңына айналмалы радиус ТАРЫНЫҢ жылжымайтын диаметрі АА'( бұрыш … түсуінен бастап есептеледі жылжымайтын радиусы ОА), онда қолыңыздан қисық деп аталады ықтимдылығының. Әрбір абсциссы a ордината осы қисық BB’ пропорционал синусу бұрышына a, өйткені

Циклдарының саны гармониялық тербелістер жасайтын үшін 1с деп аталады жиілігі осы тербелістер. Бірлігіне жиілік деп атайды герцем.

Жалпы обозначая кезеңінің ұзақтығы үшін, айқын, секундпен, T, жиілігін, айқын да герцах арқылы v, ие боламыз

Динамикасы гармоникалық тербелістер.

Динамикасын қарастырайық еркін тербеліс идеал тербелмелі жүйелерде жоқ үйкеліс.

Отведем шар серіппелі маятниктің жылғы ережелер тепе-теңдік. Бұл жағдайда шар қолданылады возвращающая күш бағытталған жағына ережелер тепе-теңдік.

Оның кескіні бар белгісі қарама-қарсы белгіге ығысу x

Осыған ұқсас ахуал туралы істі, егер математикалық маятник. Отведем маятник жылғы ережелер тепе-теңдік. Бұл жағдайда тең әсерлі күші ауырлық күшінің және серпімділік күшінің жіптер бағытталған жағына ережелер тепе-теңдік. Бұл күші білдіруге болады:

Бірақ, егер қарауға тербелістер кішкентай ауытқу бұрыштары болса, онда

өйткені . Шамасы тұрақты. Белгілейміз арқылы k. Сонда

Бағытталған күш жағына қарай орын ауыстыруына қарама-қарсы.

Түрлену кезінде энергияның еркін ауытқуы.

Отведем маятник шағын бұрышы a жылғы ережелер тепе-теңдік. Осы хабарлайтын боламыз маятнику әлеуетті энергиясы:

Мұнда Hmax – максималды көтерілу биіктігі маятник.

Кейін босатамыз маятник. Ауырлық күшінің әсерімен және күш реакция маятниктің болады қозғалу ережеге тепе-теңдік. Бұл ретте оның потенциалдық энергиясы айналады кинетикалық. Ережеде тепе-теңдік барлық хабарланған маятнику потенциалдық энергиясы айналады кинетикалық:

, Онда — ең жоғары мәні қозғалыс жылдамдығын дене байланған — жіптер.

Кезде болмауы күштердің үйкеліс заңы бойынша энергияның сақталу мәні әлеуетті энергиясы тең максималды мәні кинетикалық энергиясы:

Сонымен, маятниктің ауытқуы кезінде жүреді мерзімді түзуде әлеуетті энергия кинетикалық және кері қарай:

Еркін кезінде толық механикалық энергия колеблющегося дене заңы бойынша айналу және энергияның сақталу сомасына тең оның әлеуетті және кинетикалық энергиясы:

.

Тербеліс периоды маятник, жақын өзінің қасиеттері математикалық маятнику, тәуелді емес, маятниктің массасын.

Заставим маятник сипаттауы конустық беті. Бұл жағдайда шарик маятниктің қозғалады шеңбер бойымен. Анықтап айналысы кезеңінде маятник, обнаружим, ол тең тербеліс кезеңіне осы маятниктің:

Айналым конустық маятниктің бірдей тең ұзындығы сипатталған шеңбер, деленной арналған сызықтық жылдамдығы:

«Шарик-әрекет орталыққа тартқыш күш, себебі, ол қозғалады шеңбер бойымен.

Сонымен кезеңде математикалық маятниктің ғана маятник ұзындығын l және жеделдету еркін құлау g.

Фазалардың ығысу.
Алайық екі бірдей маятник және отклоним оларды бір және сол жағына бір бұрышы тік. Егер енді барайық, онда біз екі гармоникалық тербелістер бірдей амплитудами мен жиіліктері. Азайтылады, ешқандай айырмашылықтар олардың арасында болуы мүмкін емес.

Алайда айта кету керек, бізге барайық маятниктер емес, бір мезгілде, және біз бірден айырмашылықты көреміз: тербелістер болады шегерілген.

Про тербелістер бірдей жиілікті, бірақ смещенные уақыт, дейді олар шегерілген фаза бойынша. Ығысуы уақыт бойынша өрнектеледі үлеспен кезең, ал ығысу немесе фазалар айырымы – бұрыштық бірліктермен.

Егер екінші ауытқуы запаздывает салыстырғанда, бірінші 1/8 кезең, онда бұл дегеніміз, ол артта фаза бойынша 360*1/8=45 немесе сдвинуто фаза бойынша » -45. Егер екінші ауытқуы, алда бірінші 1/8 кезеңі, онда ол алда оның фаза бойынша 45 немесе сдвинуто бойынша фазасы +45.

Егер тербелістер орын жоқ кешігу, онда оларды атайды синфазными, немесе айтады, олар жасалады фазасында. Кезінде запаздывание бір полпериода деп тербелістер жоспарларының противофазе.

Еріксіз тербелістер.
Біз қазірдің өзінде аталған қойды мұндай жағдайларда, мезгіл-мезгіл дене қозғалысы жүреді емес еркін, ал іс-әрекеттің нәтижесінде мезгіл-мезгіл өзгеріп отыратын күштер.

Осындай қайталанатын күштер тудырады мерзімді қозғалысы тіпті мұндай тел өздері емес болып табылады колебательными жүйелерімен.

Бірақ қалай обстоять оның ішінде, егер периодтық жүйесі әрекет етеді колебательную жүйесі.

«Колебательной жүйесі, ол жұмыс істейді мерзімді өзгеретін күш белгіленеді мерзімді қозғалыс.

Кезеңінде мәжбүрлі тербеліс кезеңіне тең әрекет ететін күштер.

Толқындар.

Көлденең толқын шнуре
Подвесим бір аяғы ұзын бау немесе резеңке түтікке. Егер төменгі соңына баудың тез алып шығу жаққа және кері қайтаруға, онда иілу «побежит» қуат сымына жоғарыға дейін жетіп, нүкте аспаның, көрініс табатыны оралады төмен. Егер жылжытудың төменгі соңы үздіксіз, мәжбүрлеп, оны жасауға гармоническое ауытқуы, онда қуат сымына «побежит» синусоидальная толқын.

Мусадан, бұл тарату толқын білдіреді запаздывающую беруді тербелмелі қозғалыс бір нүктеден ортаның басқа ешқандай көшіру бірге толқынымен өзін заттар дененің, онда толқын күші болмайды.

Әрбір нүкте баудың ауытқиды перпендикуляр бағыт тарату толқын, т. е. көлденең таралу бағыттары. Сондықтан толқын түрін деп аталады көлденең.

Ығысуы төменгі соңына баудың жағына тудырады деформацияға баудың бұл жерде. Пайда серпімділік күшінің, стремящиеся бұзылуын жою, т. е. пайда күшін тарту, тянут артынан учаскесін баудың, смещенный қолмен, тікелей оған жанасатын учаскесі. Ығысуы осы екінші учаскенің бұзылуын тудырады және керілуі келесі, және т. б. Учаскелері баудың ие массасы, және сондықтан, салдарынан инерция жинайды немесе жоғалтады жылдамдығы әсерінен күштер емес, лезде. Біз фин соңына баудың-дан ең үлкен ауытқу оңға және жүргізе бастады, оны солға, жапсарлас учаскесі әлі де жалғастыратын болады жылжу оңға және тек кейбір запозданием тоқтайтын да пойдет солға. Осылайша, запаздывающий өту тербелістер бір нүктеге баудың басқа негізделген болуымен байланысты материалды сымның серпімділік және массасы.

Қасиеттері көлденең толқындар байланысты көптеген мән-жайлар: байланыс түрі арасындағы шектес учаскелерін ортаның, мөлшеріне, ортаның қандай дене және т. б.

Біз толқын «жүгіреді бойында қуат сымына, онда бұл тек қысқаша сипаттамасы келесі құбылыстар: әрбір нүкте баудың жасайды осындай ауытқуы қандай біз мәжбүр жасауға бір баудың ұштарын, бірақ ауытқуы әрбір нүктесіне соғұрлым запаздывает (отстает фаза бойынша), бұл нүкте одан әрі соңына бауының. Бұл запаздывание байланысты толқын ұзындығы – қашықтық екі арасындағы көршілес горбами синусоиды және тең таралу жылдамдығын толқын кезеңі

Мысал ретінде көлденең толқындардың шнуре болып табылады струна рояль.

Бойлық толқын столбе ауа
Алайық денесі ұзартылған нысаны, атап айтқанда, бағана ауаны жасалған құбырда. Бойымен құбыр қозғала алатын поршені. Заставим бұл поршень жасауға гармоническое ауытқуы.

Әрбір учаскесі дене (ауа қабаты) бар массасы, ал кез келген қысу ауаның жасайды артық қысым. Демек, столбе ауа құрылады серпінді толқындар, ол саудагерінен поршень. Алайда, енді бөлшектер ауаның ауытқиды сол бағытта және поршень, т. е. бойымен бағыттары тарату толқын. Мұндай толқындар деп аталады бойлық.

Үшін бойлық толқындар күшінде қалады айқындау ұзындығы толқындар .

Егер онда деп айтуға болады толқын ұзындығы тең қашықтық екі арасындағы көршілес горбами синусоиды, онда ол тең арасындағы қашықтыққа серединами екі көрші тығыздау (немесе разряжений). Таралу жылдамдығы бойлық орналасқан, сол формула, және көлденең толқындар. Бұл, әрине, дегенді білдірмейді таралу жылдамдығы ортада екі түрлі толқындардың теле бірдей. Керісінше, кез-келген ортада жылдамдығы бойлық толқындар қарағанда көлденең толқындар және, демек, бір және сол кезеңде ұзындығы бойлық толқындар қарағанда көлденең.

Айтқанда «кез-келген ортада» болады ескертпе: кез келген қатты ортада. Бұл серпімді көлденең толқындар тарала алады, тек қана қатты денелер, ал бойлық толқындар тарала алады және сұйықтарда және газдарда. Осылайша, салыстыру таралу жылдамдығы екі түрлі толқындар тек қатты денелер.

Бұл немен түсіндіріледі?
Көлденең толқын жүреді, ығысу қабаттары бір біріне қатысты досы. Бірақ серпімді күштер кезінде ығысу тек қана қатты денелер. «Сұйықтардағы және газдардағы қабаттар еркін скользят жақын бір-біріне, пайда болуына қарсы әрекет ететін бірден серпімді күштер, жолы жоқ, серпінді күштер, онда білім және серпімді толқындардың мүмкін емес.

Осының арқасында свойству болды белгілі, бұл Жердің сұйық т. к. ол өткізеді көлденең толқындар.

Белгілі үлгі бойлық толқындар болып табылады дыбыстық толқындар.

Дыбыстық тербелістер
Дыбыс негізделеді механикалық құбылуымен серпімді орталарда және денелеріндегі, жиілігін, олардың жатуы 16 Гц-ден 20 кГц және олар қабылдауға қабілетті адамның құлағы.

Тиісінше, осы механикалық колебанию көрсетілген жиілігі деп аталады дыбыс және акустикалық. Неслышимые механикалық тербеліс жиіліктері төмен дыбыс диапазоны деп аталады инфрадыбыстық, ал жиілігі жоғары дыбыс диапазоны деп аталады ультрадыбыстық.

Егер үнді дене, мысалы, электрлік қоңырау, қоюға астында қоңырау әуе сорғы, онда қарай айдайтын ауа дыбыс жүзеге асырылатын болады, барлық әлсіз және әлсіз және, ақырында, мүлдем тоқтатылады. Беру тербеліс звучащего дене арқылы жүзеге асырылады ауа. Айта кетейік, кезінде өзінің ауытқуы үнді денесі өз ауытқуы кезекпен онда сжимает ауа, оған іргелес дене бетінің, онда, керісінше, жасайды сиретілу бұл қабатта. Осылайша, тарату, дыбыс ауада басталады тербеліс тығыздығы ауаның бетінің колеблющегося дене.

Музыкалық тон. Дыбыс қаттылығы мен биіктігі тонын
Дыбысты біз естиміз, сонда көзі жасайды гармоническое ауытқуы деп аталады музыкалық реңіне немесе, қысқаша, реңіне.

Барлық музыкалық тоне біз айыра есту арқылы екі қасиеттері: дыбыс қаттылығы мен биіктігі.

Қарапайым бақылау убеждают, түстері қандай да бір берілген биіктігін анықтайды

амплитудасы бар тербелістер. Дыбыс камертона соққысынан кейін ол бойынша біртіндеп тыныш. Бұл бірге затуханием тербеліс, және т. б спадением олардың амплитудасы. Ударив камертон күшті, яғни хабарлап тұрақсыз болып тұр үлкен амплитудасын, біз естиміз аса қатты дыбыс қарағанда әлсіз соққы. Сол байқауға болады және струной және мүлдем сәйкес всяким дыбыс көзі.

Егер біз алайық бірнеше камертонов түрлі мөлшерін, онда ұсынбаса, еңбек орналастыру, оларды есту өсу ретімен биіктігін дыбыс. Осылайша, олар болып орналасқан және көлемі бойынша ең үлкен камертон береді неғұрлым төмен дыбыс, ең кішкентай – ең жоғары дыбыс. Осылайша, тонының биіктігі тербеліс жиілігімен анықталады. Жоғары жиілігі, және, демек, қарағанда қысқа, тербеліс периоды соғұрлым жоғары дыбысты біз естиміз.

Акустикалық резонанс
Резонансом деп аталады күрт өсуі амплитудасы мәжбүр тербеліс жақындаған кезде жиілік мәжбүрлейтін тербеліс жиілігі бос тербеліс.

Резонанстық құбылыстарды байқауға болады, механикалық ауытқуы кез келген жиілік, атап айтқанда, және дыбыс ауытқуы. Мысалы, дыбыстық немесе акустикалық резонанс біз мынадай тәжірибесі.

Қоямыз жанында екі бірдей камертона аудара отырып, тесік жәшіктер, олар нығайтылды, бір-біріне. Жәшіктер қажет, өйткені олар күшейтеді дыбыс камертонов. Бұл салдарынан резонанс арасындағы камертоном мен бағандарды ауаны жасалған жәшікте; сондықтан жәшіктер деп аталады резонаторами немесе резонансными жәшігімен.

Ударим бірі камертонов және содан кейін приглушим оның саусақпен. Біз естиміз, қалай естіледі екінші камертон.

Алайық екі түрлі камертона, т. е. әр түрлі биіктігі үн, мен тәжірибесін қайталамақ емеспіз. Енді әрбір камертонов, ол откликаться арналған дыбыс басқа камертона.

Қиын емес түсіндіру-бұл нәтижесі. Тербелістер бір камертона әрекет арқылы ауа белгілі бір күшпен екінші камертон, мәжбүрлеп, оны жасауға, оны мәжбүр тербелістер. Өйткені камертона 1 жасайды гармоническое тербелістер, онда күш, әрекет ететін камертон 2, өзгеретін болады заңы бойынша гармониялық тербелістер жиілігі камертона 1. Егер жиілігі күштер өзге де онда еріксіз тербелістер болады, сондықтан әлсіз болып, біз оларды естиміз.

Шу
Музыкалық дыбыс (нота), біз естиміз, сонда ауытқуы, мерзімдік. Мысалы, осындай дыбыс шығарады струна рояль. Егер бір мезгілде соққы бірнеше пернелер, т. е. мәжбүрлеу көрінуі бірнеше ноталар, онда сезім музыкалық дыбыс сақталады, бірақ анық сөйлейді айырмашылық консонирующих (жағымды есту арқылы) және диссонирующих (жағымсыз) нот. Көрсетіледі, бұл консонируют сол ноталар, кезеңдері бар қарым-шағын сандар. Мысалы, консонанс сонда кезде, қатысты кезең 2:3(арқылы quint) 3:4(кванта), 4:5(үлкен терция) және т. б. Егер кезеңдерге жатады үлкен санының мысалы, 19:23 болса, сонда диссонанс – музыкалық, бірақ жағымсыз дыбыс. Әрі біз түлектер мен педагогтар қағазына тербелістер, егер бір мезгілде ударим көптеген пернелеріне. Дыбыс шықпайды қазірдің өзінде шумоподобным.

Үшін шу тән күшті непериодичность нысанын тербелістер: не бұл – ұзақ уақыт бойы ауытқуы, бірақ өте күрделі нысан бойынша (шипение, скрип), не жеке шығарындылары (щелчки, айыру шоты). Осы тұрғыдан алғанда, шуылы да жатқызуға болады, дыбыстарды выражаемые согласными (шипящими, губными және т. б.).

Барлық жағдайларда шулы тербелістер тұрады үлкен саны гармоникалық тербелістердің әртүрлі жиіліктері.

Сөйтіп, гармониялық тербелістер спектрі тұрады, бір-бірден-бір жиілік. У мерзімдік тербелістер спектрі жиынтығынан тұрады жиілік – негізгі және еселі оған. У консонирующих созвучий біз спектрін тұратын бірнеше осындай жиынтығы жиілік, әрі негізгі жатады кішкене бүтін сандар. У диссонирующих созвучий негізгі жиіліктер қазірдің өзінде болған жоқ, осындай қарапайым қарым-қатынас. Көп спектрінде түрлі жиіліктер отырып, жақын біз жүзеге асырамыз шуыл. Типтік шулар бар спектрлер, олардың отырса, өте көп жиілік.

Толқын бетінің сұйықтық
Сипатталған бұрын толқындар негізделген күшімен серпімділік, бірақ сол толқын, білім беру, олардың негізделген ауырлық күші. Толқын распространяющиеся беті бойынша сұйықтың, бір бойлық, бірде көлденең: бөлшектердің қозғалысы сұйықтық мұнда қиын.

Қоямыз жолында толқындардың су ваннада жалпақ пластинку, оның ұзындығы үлкен салыстырғанда толқын ұзындығы . Көреміз мынадай. Артта пластинкалар сонда, ол су беті болып қалуда дерлік тыныштықта. Басқа сөздермен айтқанда, пластинка жасайды көлеңке – кеңістік, қайда толқыны емес енеді. Алдында пластинкамен анық көрініп тұр толқындар көрсетіледі және оған, т. е. толқын түсе пластинкаға жасайды толқындар шыққан от пластинкалар.

Бұл толқынның таралу бар бұрынғы толқындар. Алдында пластинкамен туындайды өзіндік торы келген алғашқы толқын құлайтын пластинкаға және көрсетілген жаяу және оған қарсы падающим.

Көрініс жазық толқындар.
Белгілейміз бұрышы түзілетін перпендикуляром жазықтығына біздің пластинкалар мен бағыты таралу толқынның құлау арқылы , ал бұрышы түзілетін сол перпендикуляром және таралу бағыты көрсетілген толқындар арқылы . Тәжірибе көрсетіп отырғандай кез-келген жағдайы пластинка , т. е. бұрышы көрсету, толқын бейнелейтін жазықтық тең құлау бұрышы.

Бұл заң жалпы болып табылады толқындық заңына, т. е. ол сондықтан кез-келген толқындар, оның ішінде және үшін дыбыстық және жарықтық. Заң күшінде қалады және сфералық (немесе сақиналы) толқындар. Мұнда бұрышы көрсету түрлі нүктелерінде көрсететін жазықтықта әртүрлі, бірақ әрбір нүктесінде тең құлау бұрышы .

Көрініс толқын кедергілерден қатарына өте кең тараған құбылыстар. Жақсы барлық белгілі эхо байланысты көрсете отырып, дыбыстық толқындар ғимараттар, төбешіктер, орманды және т. б. Егер бізге дейін жетеді дыбыстық толқындар дәйекті отразившиеся бірқатар кедергілер болса, яғни көп мәрте жаңғырығы. Әдістері орындары негізделген көрсеткен электромагниттік толқындар және толқындар кедергілерден. Әсіресе жиі байқаймыз құбылыс көрсетуге арналған жарық толқынында.

Көрсетілген толқындар әрқашан сол немесе өзге дәрежеде әлсіз келеді салыстырғанда құлау. Бөлім энергиясын құлау толқын поглощается бірге дене бетінен жүргізілетін көрініс.

Перенос энергиясын өнеркәсіпті,
Тарату механикалық толқындар білдіретін кезең-кезеңмен беруді қозғалыс учаскесінің ортаның басқа, білдіреді, сөйтіп энергиясын беруді. Тарату толқындар жасайды ортада энергия ағыны, расходящийся көзінен.

Кездесу кезінде толқын әртүрлі тұрғыдан зерттеледі көшірілетін энергия алады немесе айналады энергияның басқа да түрлері.

Жарқын мысал мұндай ауыстыру энергия без көшіру заттар береді бізге жарылыс толқыны. Қашықтықтарда көптеген ондаған метр жарылыс, қайда жоқ долетают бірде сынықтары, бір ағын ыстық ауаның жарылыс толқыны выбивает шыныны сындырып алып, қабырғалар және т. б., жүргізеді және үлкен механикалық жұмыс. Бірақ энергия көшіріледі, әрине, ең әлсіз толқынмен; мысалы, ұшқыр комар шығаратын дыбыс толқыны, оның қуаты, т. е. қуаты, сәулелену 1 с құрайды, 10-10 Вт.

Энергия сәулелену нүктелік көзі, біркелкі таралады бүкіл бетінің толқынды орта. Қиын емес, бұл көре энергия жатқызылатын бірлігіне бетінің осы саласының, болады, болса, соғұрлым радиусы. Алаң сала немесе кез келген вырезанного онда конусом учаскесінің өсіп бара квадрату радиусы, т. е. артуы кезінде, қашықтық көзден көлемі екі есе ұлғаяды вчетверо, және әрбір бірлігіне бетінің саласының келеді вчетверо аз толқын энергиясы.

Энергияны переносимую толқынымен арқылы қима ауданы тең болса 1 м2, тең 1, т. е. қуаты, переносимую арқылы жалқылық қимасы деп атайды қарқындылығы толқын. Осылайша, қарқындылығы сфералық толқындар убывает кері пропорционалды квадрату арақашықтық көзі.

Пайдаланған әдебиеттер тізімі
Қарапайым учебник физика под редакцией Г. С. Ландсберга III том. Тербелістер және толқындар. Оптика. Атомдық және ядролық физика – Репринт 10 изд перпраб, 1995
Физика Дж. Орир 1-том, Мәскеу, 1981
Учебник физикадан 9 сыныпқа арналған орта мектеп Н.М. Шахмаева, С. Н. Шахмаева, Д. Ш. Шодиев, 1992